Nuestras soluciones de componentes incluyen entrada de fibra, salida de fibra, entrada de fibra y salida de espacio libre.
Ofrecemos dos soluciones de calefacción diferentes: calefacción por resistencia y TEC. Le ayudaremos a elegir la solución de calefacción que mejor se adapte a sus necesidades.
Esta es una pregunta general que no tiene una respuesta sencilla. Depende de la fuente p µm p, el material convertido (p. ej., cristal o guía de onda a granel), el tipo de encapsulado (p. ej., entrada/salida de fibra, entrada/salida de fibra en espacio libre). Por ejemplo, con nuestro componente de guía de onda SHG de banda C (entrada/salida de fibra), se podrían generar varios cientos de salidas desde una fuente de onda continua (CW) de ancho de línea estrecho de 2 W. Con nuestro módulo a granel acoplado a fibra (entrada/salida de fibra), se podrían generar >120 mW a 532 nm con una CW de ancho de línea estrecho de 2 W p µm p a 1064 nm.
Este módulo no presenta pérdida de acoplamiento de fibra en la salida, lo que proporciona una mayor potencia de salida en comparación con un módulo de salida de fibra. Este módulo incluye una entrada de fibra, lo que ahorra tiempo en la alineación de la luz de entrada. Para quienes prefieren la alineación de espacio libre con luz SHG y no desean lidiar con la alineación de entrada, el módulo de entrada de fibra/salida de espacio libre es la mejor opción.
La eficiencia de conversión que se puede lograr con un cristal de MgO:PPLN a granel depende de la potencia de la fuente (p µm ), del ancho de pulso y de la longitud del cristal. Los siguientes datos de ejemplo se han recopilado de nuestros clientes y representan el funcionamiento en una configuración de una sola pasada sin cavidad.
| Interacción | Eficiencia | P µm p Fuente | Potencia de salida | Cristal |
| SHG a 532 nm | 1,5 %-2 %/P/cm | 10 W CW 1064 nm | ~2,5 W 532 nm | MSHG1064-1.0-20 |
| SHG a 780 nm | 0,3 %/p/cm | 30 W CW 1560 nm | 11 W 780 nm | MSHG1550-1.0-40 |
| SHG a 775 nm | 0,6 %/p/cm | 10 W CW 1550 nm | ~1 W 775 nm | MSHG1550-1.0-20 |
| SFG a 626 nm | 2,5-3,5 %/p/cm | 8,5 W CW 1050 nm + 8,5 W CW 1550 nm | ~7 W 626 nm | MSFG626-0.5-40 |
| DFG a 3,35 µm | ~16 % | P µm p: 1 ns, 26 W, 25 MHz, 1063 nm Señal: 0,85 ns, 12,7 W, 25 MHz, 1435-1570 nm | ~6,2 W 3350 nm | MOPO1-1.0-40 |
| SHG a 976 nm | ~75 % | 35 ps, 3,2 W, 1 MHz, 1952 nm | 2,4 W 976 nm | MSHG2100-0.5-20 |
| SHG a 775 nm | ~30-50 % | 100 fs, potencia promedio de 100-200 mW, velocidad de repetición de 100 MHz, 1550 nm | ~40-80 mW 775 nm | MSHG1550-0.5-1 |
| OPG a ~3 µm | 30% señal 66% inactivo | P µm p: 1030 nm, 400 fs, 43 MHz, 8 W, Señal: 1500-1650 nm, 5 mW CW, <0,2 nm de ancho de banda | 30 % señal 66 % inactivo 2750-3150 nm | MOPO1-0.5-10 |
El ancho de banda de aceptación de temperatura se define como el rango en FWHM (Ancho Completo a la Mitad del Máximo µm ) de la intensidad de SHG. La dependencia de la temperatura de la eficiencia de conversión es inversamente proporcional a la longitud del cristal y sigue una función sinc², que define el ancho de banda de aceptación de temperatura del cristal. Los valores típicos se muestran en la tabla a continuación. De igual manera, el ancho de banda de aceptación P µm p (FWHM) del cristal (en nm) es inversamente proporcional a la longitud del cristal. Los valores típicos se muestran en la tabla a continuación. El tiempo de transición es el desajuste de velocidad de grupo multiplicado por la longitud del cristal.
| Interacción | Período | Temperatura de coincidencia de fases/°C | Longitud/mm | Aceptación de temperatura /°C | P µm p aceptación/nm | Caminar /ps |
|
SHG a 1550 nm |
19,10 µm |
~101°C |
0.3 | 240 | 39 | 0.09 |
| 0.5 | 176 | 24 | 0.15 | |||
| 1 | 83 | 12 | 0.3 | |||
| 10 | 7.9 | 1.2 | 3 | |||
| 20 | 3.9 | 0.6 | 6 | |||
| 40 | 2.0 | 0.3 | 12 |
| Interacción | Período | Temperatura de coincidencia de fases/°C | Longitud/mm | Aceptación de temperatura/°C | P µm p aceptación/nm | Caminar /ps |
|
SHG a 1064 nm |
6,96 µm |
~33 °C |
1 | 25 | 2 | 0.8 |
| 10 | 2.5 | 0.2 | 8 | |||
| 20 | 1.3 | 0.1 | 16 | |||
| 40 | 0.6 | 0.05 | 32 |
Para la Generación de Segundos Armónicos (SHG) con láseres de onda continua (CW), un resultado teórico de Boyd y Kleinman muestra que se puede lograr una eficiencia óptima µm cuando la relación entre la longitud del cristal y el parámetro confocal es de 2,84, donde este último es el doble del rango de Rayleigh. Esto también aplica para la Generación de Frecuencia de S µm (SFG), donde los dos haces p µm p deben ajustarse para tener el mismo rango de Rayleigh. Referencia: Boyd, GD y DA Kleinman. “Interacción paramétrica de haces de luz gaussianos enfocados”. Journal of Applied Physics 39 (1968): 3597.
Para la Generación de Frecuencia Diferencial (DFG) y los Osciladores Paramétricos Ópticos (OPO), la eficiencia óptima µm requiere una condición de enfoque confocal donde el rango de Rayleigh sea la mitad de la longitud del cristal. Estas condiciones de enfoque también se aplican a los láseres pulsados, pero debido a las altas potencias de pico, los requisitos de tamaño de punto son menos sensibles. El usuario debe tener en cuenta el umbral de daño del cristal (véase la sección 6 a continuación) y no enfocar el haz con demasiada fuerza, ya que esto podría causar daños.
En general, una buena regla para el µm b es que el tamaño del punto debe elegirse de manera que el rango de Rayleigh sea la mitad de la longitud del cristal. Posteriormente, el tamaño del punto puede reducirse gradualmente hasta obtener la máxima eficiencia µm .
Si no se obtiene señal de salida, lo primero que debe comprobar es que esté enfocando el cristal PPLN y no el cristal protector que lo cubre. En ese caso, debería ver un TEM00 transmitido más difuso, ya que el cristal protector no tiene aberturas pulidas.
El segundo aspecto común que se debe verificar es que la polarización del láser p µm p esté correctamente alineada con el cristal. Para la mayoría de las aplicaciones, la polarización del láser debe ser lineal y estar alineada paralela al espesor (eje z) del cristal PPLN. Si la polarización lineal se gira 90° (para que quede paralela al eje y y al borde largo de la apertura del cristal), no se observará interacción no lineal en nuestros cristales estándar de tipo 0
El coeficiente no lineal más alto en el niobato de litio de µm es d33 = 25 pm/V, lo que corresponde a interacciones paramétricas paralelas al eje z (adaptación de fase de tipo 0). En este régimen, todas las ondas interactivas deben estar e-polarizadas linealmente, paralelas al eje z del cristal, para lograr la máxima eficiencia de conversión. Cabe destacar que en el de litio de µm µm (MgO:PPLN), el coeficiente no lineal efectivo, deff, es típicamente de 14 pm/V.
Los cristales PPLN estándar de Covesion están diseñados para la conversión de tipo 0. Contáctenos para hablar sobre diseños personalizados para interacciones de tipo I o tipo II.
La temperatura de funcionamiento óptima µm se puede determinar calentando el cristal a 20 °C más que la temperatura calculada y luego permitiendo que el cristal se enfríe mientras se monitorea la potencia de salida en la longitud de onda generada.
El umbral de daño de la PPLN depende de la longitud de onda, la intensidad y la energía del pulso. A continuación, se presenta una tabla con comentarios de clientes sobre la gestión de potencia del cristal y el umbral de daño en diversos regímenes operativos.
La siguiente tabla muestra una recopilación de datos de Covesion y de clientes que muestran la capacidad de gestión de potencia o los umbrales de daño en diversos regímenes. Trabajamos continuamente con nuestros clientes para ampliar la información disponible sobre los umbrales de daño de los cristales. Si desea contribuir, envíe un correo electrónico a sales@covesion.com
| Régimen | Intensidad máxima/Densidad de energía/Potencia | ¿Daño? | P µm p condición y conversión no lineal |
| CW | 500 kW/cm2 | norte | 10 W 1064 nm p µm ped SHG |
| CW | 200 kW/cm2 | norte | 2,2 W 532 nm p µm ped SPDC |
| CW | 500 kW/cm2 | norte | 30 W 1550 nm p µm ped SHG |
| ns | 2 J/cm2 o
>2mJ de energía de pulso |
Y | SHG de 1064 nm
10-20 ns, 21 Hz, tamaño de punto de ~30 µm |
| PD | 1,8 MW/cm22 | Y | OPO pediátrico de 530 nm p µm
20ps, 230MHz, 500mW |
| PD | 7,5 MW/cm22 | Y | OPO pediátrico de 530 nm p µm
20ps, 230MHz, 1W->100mW cortado |
| PD | 100 MW/cm22 | norte | OPO pediátrico de 1060 nm p µm
20ps, 115MHz, 24W |
| PD | 1,5 GW/cm22 | norte | OPG ped de 1064 nm p µm para infrarrojo medio
7ps, 400Hz |
| fs | 8 GW/cm22 | norte | 1550 nm p µm ped SHG
150 fs, 80 MHz, ~4 W de potencia promedio |
| PD | 468 MW/cm22 | norte | 1064 nm, 7 ps,
17 W, 80 MHz |
| fs | 4 GW/cm22 | Y | 1550 nm, 200 fs, 200 mW,
80 MHz, SHG |
Nuestras guías de onda de MgO:PPLN para SHG de 1560 nm tienen una apertura de aproximadamente 12 µm x 12 µm (ancho x alto). El MFD medido del modo p µm p de 1560 nm es de 10,0 µm x 8,8 µm (AN = 0,094 x 0,113). Para la salida de 780 nm con ajuste de fase, el MFD es de 9,9 x 8,3 (AN = 0,092 x 0,085). Consulte el artículo a continuación para obtener más información.
El FWHM de un chip de guía de onda de 40 mm de longitud es de 0,28 nm.
Referencia: Lewis G. Carpenter, Sam A. Berry, Alan C. Gray, James C. Gates, Peter GR Smith y Corin BE Gawith, “Demostración de onda continua (CW) del estrechamiento espectral de SHG en una guía de ondas PPLN que genera 2,5 W a 780 nm”, Opt. Express 28, 21382-21390 (2020)
Nuestra guía de onda es monomodo en la longitud de onda p µm p (1560 nm). Cuando la luz SHG se produce a 780 nm, se produce en el modo espacial fundamental. Al utilizar estas guías de onda para SPDC, si se inyecta la longitud de onda p µm p de 780 nm en el modo fundamental de 780 nm, se obtendrá un modo fundamental de 1560 nm. Sin embargo, es importante asegurar la coincidencia de modos con la longitud de onda fundamental de 780 nm mediante el lanzamiento selectivo, ya que la guía de onda será multimodo en esta longitud de onda.
Se ha medido que nuestras guías de onda PPLN tienen una pérdida de inserción total de -1,2 dB a 1560 nm y de -1,3 dB a 780 nm. Se calculan pérdidas de propagación de ~0,12 dB/cm a 1560 nm y 0,58 dB/cm a 780 nm, como se describe en la siguiente referencia: Lewis G. Carpenter, Sam A. Berry, Alan C. Gray, James C. Gates, Peter GR Smith y Corin BE Gawith, “CW demonstration of SHG spectral narrowing in a PPLN waveguide generate 2.5 W at 780 nm”, Opt. Express 28, 21382-21390 (2020).
Según los comentarios de nuestros clientes, nuestras guías de onda han alcanzado una eficiencia de conversión del 45 % al duplicar la frecuencia de una fuente láser de 1560 nm fs. Los parámetros de P µm p fueron: duración de pulso de 200 fs, frecuencia de repetición de 975 MHz, potencia promedio de 275 mW y potencia pico de 1,28 kW.
Sí, puedes. Nuestro kit de clip PC10 es compatible con nuestro horno PV40. Solo debes tener en cuenta la distancia de enfoque A y la distancia B entre las facetas del horno y el cristal. Siempre que B sea más corta que A, funcionará.
Para todos los artículos en stock, el envío se realiza en una semana tras la recepción del pedido o pago anticipado. Para artículos personalizados, nuestro plazo de entrega habitual es de 12 semanas tras la recepción del pedido, dependiendo del volumen µm e, la complejidad y los requisitos del recubrimiento AR.
Garantía de un año para horno, controlador de temperatura y adaptador de montaje.