对铷原子的操控通常使用基于二极管的激光系统,这类系统通常能产生几百毫瓦的可用780纳米功率。然而,许多原子光学应用需要更高的激光功率,同时保持窄线宽和高空间光束质量。一种方法是对1560纳米光纤激光器进行倍频,从而获得数十瓦的光功率。.
在倍频1560nm连续波二次谐波产生(CW SHG)系统中,采用Covesion MgO:PPLN晶体已在780nm波长处产生高达11W的功率[1]。此外,在采用两个级联MgO:PPLN晶体的准连续波系统中,已在780nm波长处实现了43W的峰值功率,效率为66%[2]。下文将详细讨论实验装置、二次谐波产生晶体以及导致这些结果的聚焦条件。.
这些基于 MgO:PPLN 的激光系统已应用于多个领域,包括演示 54 厘米范围内的量子µm叠加 [3]、精密重力仪 [4]、用于玻色-爱因斯坦凝聚体的双物种原子干涉仪 [5] 以及一种能够同时高精度测量重力和磁场梯度的新型传感器 [6]。.
澳大利亚国立大学 (ANU) 的量子µm功率为11.4 W 的窄线宽激光光源 [1]。他们使用一台 30 W 的 1560 nm 光纤激光器,采用单程倍频方案,实现了线宽为 6 kHz、效率为 36% 的 780 nm 激光器。这相当于效率为 0.3%/Wcm(在低增益系统中,通常可以达到 0.6%/W/cm),并且晶体的最大µm输入强度为 500 kW/cm²。该系统运行超过 2200 小时,功率没有下降。图 1 显示了倍频输出功率,插图显示了 780 nm 光的空间模式。经测量,该 780 nm 光源的线宽在 100 ms 内积分为 6 kHz。

图 2 显示了激光系统的光学装置,包括 30W 1560nm 激光器、MgO:PPLN 晶体和用于锁定种子激光的铷光阱。倍频晶体采用标准 MSHG1550-1.0-40,并在配备 OC1 温度控制器的 PV40 烘箱中加热。晶体参数和聚焦条件如下:

斯坦福大学 Kasevich 研究组已演示了 43W 的准连续波 780nm 光 [2]。Chiow 等人描述了一种使用两个 MgO:PPLN 晶体的µm单程二次谐波产生 (SHG) 系统。该系统与两个 1560nm 30Wµm放大器组合,通过调节这两个光源之间的相对相位,可以控制 780nm 输出的时域轮廓。在 65W 的组合功率下,780nm 处实现了 43W 的峰值功率,对应的效率为 66%。使用单个晶体时,效率为 52%。图 3 显示了单个晶体和两个级联晶体的 SHG 输出峰值功率。Sané 等人的数据也以绿色显示,结果几乎相同。.

图 4 展示了激光系统的光学结构,包括两个光纤放大器 (FA) 和两个级联的 MgO:PPLN 晶体。系统采用置于 PV40 晶体箱中的标准 MSHG1550-1.0-40 晶体,周期为 19.2 µm,工作温度为 150℃。波长为 19.2 µm光束经焦距为 50 mm 的透镜聚焦到 PPLN1 晶体上,然后由曲率半径为 10 cm 的曲面镜 (CM) 准直输出光束,再由另一块曲面镜 (CM) 将其聚焦到 PPLN2 晶体上。对级联系统 780 nm 光束的空间轮廓进行分析,测得光束质量为 M² = 1.15 ± 0.2。.
